Главная страница  Волноводы миллиметрового диапазона 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

Рассмотрим резонатор без диэлектрического заполнения. Значение запасенной энергии определим для момента времени, когда магнитное поле проходит через максимум:

3 = -J lW. (7.31)

Средняя мощность тепловых потерь находится из (4.82)

. Pr:cn-UH,\4S, (7.32)

где - тангенциальная составляющая напряженности магнитного поля у поверхности .металлической оболочки резонатора, S - поверхность внутренней полости резонатора, Rhob - сопротивление единицы поверхности оболочки резонатора: i?noB= 1/Сгбс.

Полная энергия, теряемая в резонаторе за период колебаний,

U7 ,( = Pnox7 = №6jJ,dS. (7.33)

Полагая, что материал оболочки резонатора не обладает магнитными свойствами, перепишем (7.30) с учетом (7.31) - (7.33) и (2.54):

2 v

(7.34)

Качественная оценка зависимости добротности от геометриче-бких размеров резонатора позволяет сделать вывод, что в первом приближении добротность пропорциональна отношению объема резонатора к его поверхности Qo= (2/бс) (V/S) или с точностью до

постоянного множителя Qo=V6c-

швбаний

отражение

Используя для изготовления оболочки резонатора хорошо проводящий металл, можно получать резонаторы с добротностью порядка 10. Еще более высокую добротность можно получить, если для оболочки применять сверхпроводники, например свинец и Рис. 7.28. Схема резонатора а от- бий. При этом следует учиты-рез1ке линии передачи вать, ЧТО на сверхпроводимость

значительное влияние оказывают самые малые примеси и структура материала. В резонаторах из сверхпроводников добротность достигает 10--10 .

Возможность получения высокой добротности - одно из важнейших достоинств объемных резонаторов.

Конструкции резонаторов на отрезках линий передачи. Резонансные свойства отрезков линий передачи проявляются в тех случаях, когда потери при отражениях волн от его концов достаточно малы и на длине отрезка происходит сложение многократ-



но отраженных волн (рис. 7.28) {26]. Последнее возможно при условии

Ф + я + 2р/рез = Ф + п + (4п/Я)/рез = 2яр, (7.35)

где р=1, 2, 3, ... - число вариаций поля вдоль линии; ф - фаза коэффициента отражения от нагруженного конца линии, р = 2пДв - фазовая постоянная.

Из условия резонанса имеем

2яр (7-36)

При выборе длины резонатора следует иметь в виду, что при э>1 уменьшается добротность резонатора из-за роста потерь.

Рассмотрим резонатор, короткозамкнутый на обоих концах (ф = = jt). Для этого случая (7.36) примет вид

pe3 = (p-l)V2 = pV2. (7.37)

где р=1, 2, 3, ...

Короткозамкнутые резонаторы, у которых р=1, получили название полу волновых.

В случае разомкнутого (открытого) второго конца линии (ф=0) (7.36) примет вид

ipe3 = (2p-l)V4. (7.38)

Резонаторы, закороченные с одного конца и разомкнутые с другого, у которых /pe3 = W4 получили название четвертьволновых. Основным их достоинством являются меньшие геометрические размеры. Однако четвертьволновые резонаторы не изготавливаются на основе прямоугольных и круглых волноводов из-за трудностей создания открытого неизлучающего конца.

Резонаторы на отрезках линий передачи широко используются в качестве волномеров, отличающихся простотой конструкции и не нуждающихся в предварительной калибровке, так как отсчет длин волн производится по измеренным длинам резонатора при резо-нансах.

Коаксиальные резонаторы. Основные конструкции коаксиальных резонаторов представляют собой отрезки коаксиальных волноводов, разомкнутые с одного конца и замкнутые на другом (рис. 7.29), замкнутые с обоих концов (рис. 7.30). Резонатор (рис. 7.31) имеет на разомкнутом конце конструктивную емкость, позволяющую уменьшить длину резонатора (подробнее см. § 4.6), что особенно необходимо в длинноволновой части СВЧ диапазона, где длина резонатора может быть недопустимо большой.

Поперечные размеры коаксиального резонатора, так же как и размеры коаксиального волновода, выбираются в соответствии с условием



где D та d - диаметры наружного и внутреннего проводников коаксиального волновода.

Значения диаметров D и d определяют потери в проводниках и; следовательно, влияют на добротность резонатора Qo. Наибольшей Qo соответствует отношение диаметров D/d-3,6.



Рис. 7.29. Четвертьволновый коаиоиалшый резонатор

ту 77777

Рис. 7.30. Полуволновый жоатеиальный резонатор:

1 - внутренний провод; 2 - петли связи; 3 - настраивающий поршень

Рис. 7.31. Коаксиальный резонатор с укорачивающей емкостью

Резонаторы на основе прямоугольных и круглых волноводов.

Этот класс резонаторов представляет собой отрезки прямоугольных (рис. 7.32) и круглых волноводов (рис. 7.33), замкнутые с двух сторон поперечными металлическими стенками. В этом случае справедливо общее условие резонанса (7.37). Используя соотношение



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

© 2000 - 2024 ULTRASONEX-AMFODENT.RU.
Копирование материалов разрешено исключительно при условии цититирования.