личины полей, электрического и магнитного, связаны через по- стоянный множитель.

.Правила испытаний ©ффективности экранирования требуют, чтобы аппаратура, входящая в состав измерительного комплекса, ле создавала дополнительных излучений и не имела побочных каналов приема помех, не относящихся к проводимым измерением. Поэтому вся аппаратура измерительного стенда рис. 12.19 жмеет дополнительную экранировку и размещение на заземленном металлическом листе..

Энран

- УИоаисиальный 1 , i кабель

I Провод I

Ноаисиальный

Рис. 12.19. Измерение эффективности экра1ни!ро-вания:

а 1и б - И31мереиие неэк-раиированного провода; вне - измерение коаксиального кабеля

Часто возникает вопрос о точности, роторая требуется при из- мерении эффективности экранирования. Здесь может возникнуть тияого различных мнений. Однако очевидным является то, что высокая точность соверщенню не оправдана, даже если она достижима. Объясняется ето тем, что существует много неопределенностей в методах и условиях измерений. Кроме того, сами измеряемые величины сильно меняются от образца к образцу. Поэтому погрещности в десятки процентов вполне допустимы.

12.8. НАБЛЮДЕНИЕ ФОРМЫ КОЛЕБАНИЙ СВЧ

Наблюдение формы колебаний СВЧ позволяет исследовать ряд важных физических явлений при изучении работы передающих трактов, электронных приборов СВЧ и радиопередатчиков. Особое место занимают возможности исследования работы импульсных систем с целью изучения таких важных процессов, как:

зависимость пика просачивающейся мощности антенного переключателя от параметров передающего тракта и сигнала передатчика;

нестабильность фронта импульса .магнетрона от изменения параметров нагрузки, крутизны фронта модулирующего импульса;

развитие явлений пропуска и перескока (изменения частоты СВЧ колебаний) в импульсных электронных приборах;

место, характер, интенсивность и продолжительность ларазит-ных колебаний в выходном сигнале передатчика.

Для наблюдения формы колебаний СВЧ используются СВЧ осциллографы [65], отличающиеся применением СВЧ осцилло-графических трубок, большой скоростью развертки, возможностью фотографирования однократных нрощессов и возможностью наблюдения любого участка СВЧ радиоимпульса с выбором наиболее стабильных по форме и фазе возбуждения импульсов. На рис. 12.20 показана .функциональная схема .СВЧ осциллографа. Необхо.димость однократных СВЧ и.мпульсов вызы-

ВхоЗ

синхронизации

Раеулирра-аадержна

Усилитель синхронизации

Сеть ЗОГц о-

Рднанритно

Соеласован-ная назрузна

Гчнервтор развертни

-Offxoff иоследуемово сизнала

Рис. 12.20. Фун.кЦ1Иональная схема осциллографа для СВЧ

вается случайным характером начальной фазы возбуждения колебаний в .СВЧ генераторах и связанной с этим трудностью синхронизации развертки осциллографа. .При случайном характере-начальной .фазы колебаний импульсных сигналов СВЧ генераторов некоторые фазы предпочтительны, они создают возможность синхронизации и визуального наблюдения импульсов. Экспериментально установлено, что такая синхронизация луч1ше всего получается для импульсов, синхронных с частотой .питающей сети. Для выбора импульсов, синхронных с частотой сети, а также для выделения фотографируемых однократных импульсов в-осциллографе предусмотрено устройство управления синхронизацией.

12.9. ИЗМЕРЕНИЕ СВОЙСТВ РАДИОМАТЕРИАЛОВ

Свойства радиоматериалов в диапазоне СВЧ можно омрактеризовать тремя ескалярными .константами. Этими константами .являются абсолютная диэлектриче-Ч1кая проницаемость e, абсолютная магнитная проницаемОсть [la и объемная шроводимость а. Меряются они резонансными и нерезонансными методами [66].

В .каяестве примеров реализации этих методов рассмотрим некоторые методы измерения свойств диэлектриков. Наиболее доступные и рашространенные нерезонавсные методы измер.ения свойств диэлектриков основываются на .изменении иэменен.ия кампленсвого эна1чения коэффицяента передачи отрезка лиши передачи при зап.олнения его измеряемым материалом. Методы подобных измерений были рассмотрены в § 12.3.

При использовании .нврезонансных методов следует хорошо согласовывать входные И выходные концы з.ап1оянен.ното диэлектрико.м волновода. Такое оог--ласование удобно выполнять .путем .плавных срезов диэлектрического заполнения. Срезы .необходимо учитывать как уменьшение длины образца (I). Для (уменьшения отнооительвой ошибки измерения, связанной с этим, длину регулярной части образца необходимо брать .как можно больше. Диэлектрическую проницаемость можно определить, сопоставив длину волны в пустой линии Яв ж заполнеиной исследуемым диэлектриком К:

е = 1 -{Хо/ХвГ + io/Xf. fl2.12)

Измерив разность затухания пустой и заполненной линий t:iA=aJ и используя соотношения табл. 3.1, можно найти

При иопользОВании резонансных методов .резонатор .о.бразуется как корот-жозамкнутый с обоих концов отрезок линии nepeHaf4n. В этом случае необходи-Мость в срезах отпадает. Заполнение резонатора диэлектриком ПриводИТ к уменьшению его реаона.нсной частоты fp .на в.е;(нчину .из-за увеличения ди-чэл.0ктричаской иостоянной е.апол.нени.я и уменьшению его до1брютности Qo ва AQ шз-1за потерь в диэлектрике. .По этим .измерениям .параметров .резонаторов .мож-аю вычислить .параметры .диэлектрика.

Если резонатор выполнен в виде .короткозамкнутого с обоих концов .отрезка .линии передачи, то, измерив резонансную частоту до заполнения fp и после ;за1П0лнення fp, отвосительную .д.ивле:Кт.р.ическую проница€м.ость, определим

га тангенс угла диэлектрических потерь будет равен

tg6 = AQ/IQo(<3o-AQ)l- (12.14)

С ПОМОЩЬЮ этого метода меряются диэлектрики с м.алыми потеря.ми (Малой проводимостью Оо).

в линиях передаяи, частично заполненных диэлектр.иком, и особенно в полос-ковых несимметричных линиях и миврополосковых линиях зна1чительный интерес представляет собой эффективная диэлектрическая .пронвцаемасть, которая определяется либо частичным заполнением волновода диэлектриком, либо краевыми эффектами. На рис. 12.21 .показан .пример .определения .эффективной ,ди-зэлектричеокой проницаемости ми.крап.ол.асковой линии с Помощью Кольц€В.ого