Главная страница  Волноводы миллиметрового диапазона 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 [ 22 ] 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

тока при пробое tpEupdVTf 120. Исходя из величины тока, пробивное напряжение определится соотношением

= /,р Z3 = (£ р d/2) In {D/d). (5.24)

Для коаксиального волновода с воздушным заполнением (Ещ,=30 кВ/см) напряжение пробоя

(/ р= 15-103 din (D/d). (5.25)

Зависимость напряжения пробоя от отношения D/d проиллюстрирована кривой 2 на рис. 5.1il. Максимум пробивного напряжения наступает при D/d= =2,718. Это соответствует волновому сопротивлению Zb = 60 Ом.

Предельная мощность, передаваемая по коаксиальному волноводу, может быть вычислена по формуле

Рпр = f/np/(2b) = £пр У(Р Ш (D/dym. (5.26)

Как видно из графика рис. 5111 (кривая 3), максимум этой зависимости наступает при D/d=l,©5, что составляет Zb=30 Ом. Если коаксиальная линия заполнена диэлектриком, но не принято специальных мер к удалению воздушных включений, разряд начинается в тонкой воздушной пленке на границе между диэлектриком и внутренним проводником, а пробивная напряженность поля снижается в Уе раз.

Затухание коаксиальных линий, работающих на Т-волне, за счет тепловых потерь в проводниках Ur может .быть определено с помощью формулы (4.15), а за счет потерь в диэлектрике - с помощью формулы (2.48). Используя (4.15), можно определить, что для коаксиальной линии с медными проводниками

1.898.10- УеУГИ + Did)

размерность an - дБ/м.

Зависимость од от отношения Djd показана кривой 4 на рис. 5.11. Минимальному значению затухания в коаксиальной линии соответствует Dld=3,6, при етом 2в = 77 Ом.

Из вышеизложенного видно, что оптимальные параметры коаксиальных волноводов находятся вблизи волнового сопротивления Zb=60 Ом, которое принято в Государственном стандарте. -Кроме того, широко используются коаксиальные волноводы и коаксиальные кабели с волновым сопротивлением 76 Ом, что объясняется применением в антенных устройствах симметричных полуволновых вибраторов, имеющих входное сопротивление 75 Ом. При питании вибраторов через 75-омный коаксиальный волновод не требуются дополнительные согласующие устройства. Однако более тонкий внутренний провод 75-омного волновода затрудняет создание надежных разъемов и внутренних проводов без прогибов.



5.12. ОДНОПРОВОДНЫЕ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЛИНИИ

Однопроводные и диэлектрические линии относятся к линиям поверхностных волн [2, 12].

С физической точки зрения распространение волн вдоль иоверхности проводника (однопроводиая линия рис. 5.1,г) и 1внутри диэлек-прияеского стержня (диэлектрическая линия рис 5jl,e) обусловлено полным отражением от поверхности проводника и полным (внутренним отражением, пронсходящи.м при наклонном падении волны на поверхность раздела двух диэлектриков со стороны среды, ям-еющей более высокую диэлектричвекую проницаемость.

Не проводя -полный и строгий .анализ, рассмотрим .ос-н.ав.ные физичесние процессы, происходящие при обравовании .и р-аюпространении поверхностных электромагнитных волн, используя теорию па1р(1]1И-альных волн [2]. Под парциальной волной будем Понимать достат-очно малую часть плоской однород-ной волны.

.Допустим, что плоская ю.днородная волна падает иод углом ф>фкр на н-е-ограничевную плоскую иоверхн-ость раздела двух ди9лект1рияес-ких сред рис 5.12,а. Фронт волны проходит -по линии NN. .В каждой Ф0Ч1ке фронта плоской волны парциальная .волна описьшается урав-нением:

Парциальная волн-а .в точке О отразится От поверхности -раздела и в (некоторой точке С сложится с такой же парциальной волной. Их суперпозиция создает электрическое поле:

= £пад - £отр = Е е-Р - £е-Р

где li=BC - .путь, пройденный шадающей парциальной волной; lz=OC-..путь, пройденный отраженной парциальной в-олной.

Длины отрезков h и h, .ошред-еляющие разность фаз .иитарферирую-щих волн, м.огут быть выражены через х, г и .угол падения Ф .следующими урав-нениями:

= Z sin ф - лг cos ф ; /г = Z sin ф + х cos ф, что позволяет зап.исать уравнение для суммарной волны в следующем виде: £2 = £ е-Р ? = £е- Р (5.28)

ГДЕ P=Psin9 -.коэффНциент фазы поверх-н-остной 1волны; £=12Е8т(Рл;со5ф) - комПлеисная -ам-плитуда поверхностной волны.

Таким обраэоМ, пада.ющ-ая и отра.женная парциальные волны, складываясь, образуют электромагнитную волну, раоиространяющуюся вдоль поверхности раздела с .фазово-й скоростью оф=-со/Р=Оф/81п ф. Изменение составляющих векторов Е .и Н в первой среде в направлении, параллельно-м оси х (перпендикулярно поверхностн раздела), .имеет характер стоячей 1волны (см. рис. 5.12,6). Энергия распространяется только, вдоль .оси z, т. е. вдоль поверхности раздел-а, а в направлении оси х существует только реактивный поток энергаи, образующий

стоячую волну. i

Во второй среде амплитуда .ноля экспоненциально убывает в направлении, перпендикулярном поВ-ерх-ности раздела (см. рис. .5.12,6), а коэффициент затухания а= Vki-k



Если а имеет большую велшину, то во второй среде волна быстро затухает и существует лишь в тонком поверхностном, слое, примыкающем к поверхности раздела.

Раасмотренные выводы справедливы и в том случае, когда первая среда представляет собой диэлектрик, а вторая-идеальный щроводяик, с тем оонов-ным отличием, что полное отражение будет при любом угле ф, я во второй среде поле равно нулю.

СреВаТ


77777777V777777Q7Vy77777V7777


СредаЖ

Рис. 5.12. ,К образованию иоверхностной БoJJны: а -отражение парциальных волн от гаоверхиости раздела; б-.распределение амплитуды поверхиостной волны вдоль оси, перпендикулярной поверхности

.раздела

Электромагнитное поле, .находящееся над оо1Берхно1Стью проводника и распространяющееся вдоль этой поверхности, является источником помех. Поэтому при передаче энергии гаоверхно1стной волной необходимо увеличивать 1ианченгр.а-цию энергии вблизи поверхности проводника. Для увеличения концентрации СВЧ энергии .у металлической поверхности ее пОКрьюают .слоем диэлектрика. В этом случае зна1чительная часть энерпии .распространяется в самом диэлектрике Распространение энергии в диэлектрике можно рассматривать как результат по1следовательного .отражения воли от дравиц раздела диэлектрик-1ме-талл и диэлектрик-воздух .(см. рис. 5.il3). Для увеличения концентрации энергии IB яиэлектрике необходимо увешичивать толщину и -диэлектрическую прови-цаемостъ диэлектрика,

Воздух

Рис. 5.13. Распространение электром.агнитной волны в.доль металлической поверхности

Однопроводная линия передачи (рис. 5.1,г) представляет собой проводник круглого сечения, рад.иусом много большим глубины проникновения поля в проводник, покрыва.ется тонким слоем диэлектрика (доли М1иялим.етра). Физические процессы, происходящие при образовании .и распространении поверхностной


Металл



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 [ 22 ] 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132

© 2000 - 2024 ULTRASONEX-AMFODENT.RU.
Копирование материалов разрешено исключительно при условии цититирования.